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Leçon de physique n°39 (agrégation 2011) :
Absorption, émission spontanée ou induite du rayonnement. Caractéristiques et applications.
Transcription des notes manuscrites de préparation à l'agrégation. Les schémas et le détail des calculs sont dans le document original : télécharger la leçon manuscrite (PDF, 2 pages).
Remarques du jury
Ne pas parler seulement du laser ; ne pas se limiter au rayonnement monochromatique.
Prérequis
Loi de Beer-Lambert, rayonnement du corps noir, optique, réseau.
Les types d'interaction
Absorption
\(dn_1 = -w_{12}(\nu)\,n_1\,dt\), avec \(w_{12}\) proportionnel à la densité d'énergie u et à la section efficace σ ; phénomène de résonance, modèle de Drude pour σ12. En lumière polychromatique \(w_{12} = \int \dots\) : définition du coefficient B12. Loi de Beer-Lambert.
Émission spontanée
\(\dfrac{dn_2}{n_2} = -A_{21}\,dt\), \(A_{21} = 1/\tau\) : τ de 10-9 à 10-6 s (fluorescence) ; phosphorescence : τ de 10-3 à 1 s.
Émission stimulée
Einstein, 1917 : \(w_{21} = B_{21}\varphi(\nu)u(\nu)\). Le photon émis a même phase, même direction et même fréquence que le photon incident.
Évolution temporelle
\(\dot n_2 = -\dot n_1 = (B_{12}n_1 - B_{21}n_2)\varphi u - A_{21}n_2\).
Relations d'Einstein
À l'équilibre thermique : \(\dfrac{n_1}{n_2} = \dfrac{g_1}{g_2}e^{\beta(E_2 - E_1)}\). La limite T → ∞ donne \(g_1B_{12} = g_2B_{21}\) et \(\dfrac{A_{21}}{B_{21}} = \dfrac{8\pi h}{\lambda^3}\) : aux grandes longueurs d'onde A21/B21 est petit, l'émission stimulée est favorisée (plutôt laser).
Les lasers
Principe
Signification de l'acronyme ; milieu amplificateur placé dans une cavité.
Équation du laser
Flux de photons J : \(\dfrac{dJ}{dz} = \sigma J(N_2 - N_1)\) : absorption si N2 < N1, amplification sinon (inversion de population).
Pompage
Système à 3 niveaux.
Cavité
Cavité de type Fabry-Pérot : modes longitudinaux.
Principaux lasers
Laser CO2, lasers à semi-conducteurs, laser He-Ne.
Bibliographie
- Pérez, Électromagnétisme
- Cagnac, Physique atomique, tome 1
- Dangoisse, Les lasers


